佩斯並不“建議”愛因斯坦以此形式寫方程式，而是在p.256上複製了愛因斯坦在1915年11月25日向普魯士書院所作的介紹中寫的內容： } =-\ kappa（T ^ {\ mu \ nu}-\ frac {1} {2} g ^ {\ mu \ nu} T）$。從11月4日開始，他對愛因斯坦努力奮鬥的第250-255頁進行了詳細說明，從他的新舊指導思想開始：“ I被引回到更廣泛的場方程協方差，這一要求在三年前和我的朋友格羅斯曼的合作過程中，我全心全意地放棄了（在Entwurf上）。這些努力包括考慮和丟棄該方程的幾個先前版本，包括倒數第二個版本$ R ^ {\ mu \ nu} =-\ kappa T ^ {\ mu \ nu} $，試圖弄清守恆律並找出單模條件$ \ sqrt {g} = 1 $的狀態。它起初是一項原則性要求，但最終成為方便的坐標系的選擇器。

實際上，是因為愛因斯坦在1915年不知道比安奇身份，所以他可以使用守恆律$ T ^ {\ mu \ nu} _ {; \ nu} = 0 $作為對該理論的附加約束，幫助他縮小方程式的範圍。結果，他只能斷言Bianchi身份$（R ^ {\ mu \ nu}-\ frac {1} {2} g ^ {\ mu \ nu} R）_ {; \ nu} = 0 $保持在單模坐標系中，其中$ \ sqrt {g} = 1 $。相反，如果愛因斯坦以$ G $張量得出自己的等式，這是很奇怪的，它是為技術方便而人為引入的，而不是自然而然出現的Ricci和應力能張量。自1907年以來，愛因斯坦一直致力於將相對論擴展到重力上並實現一般協方差，包括Entwurf在內，進行了許多不成功的嘗試，研究了諾德斯特羅姆（Nordström）等替代理論，失去了對一般協方差的信心，然後再通過候選方程式進行耕low。之後。開創性的理論通常是通過反複試驗而不是通過“有動機的”教科書技巧來偽造的，這些技巧很快就能使“正確”的答案得到解決。